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上述边值问题可用有限元数值方法进行求解,基本原理和步
骤是:首先,利用变分原理将边值问题转化为相应的变分问题,
即所谓泛函极值问题;然后,利用剖分插值化变分问题为普通的
多元函数极值问题。剖分插值是这样进行的:将所论场域剖分为
若干个三角元,在每个三角元上以待求函数的节点值作为待求函
数的插值,并以此分片插值函数近似替代待求函数,从而把泛函
化为依赖于这些未知节点值的普通函数。通过剖分插值,泛函极
值问题便简化为普通多元函数的极值问题,后者通常归结为一组
多元线性方程组,采用适当的代数方法,通过微机运算,便可求
得各节点上矢量磁位的数值解。
对于本文所求解的边值问题,按上述原理和步骤,经过一系
列推导、运算,得到如下形式的线性方程组
目前所用螺线管磁系的磁选机,螺线管外都用铁壳加以铠
以降低磁路磁阻增加螺线管内部的场强并降低功率。根据
Bitter在“水冷磁体”
[1]
一文中的数据,螺线管铠装后功率可以
降低一半。根据功率与场强的平方成正比的关系,螺线管铠装后
如保持原功率不变,则场强可以增加槡2倍。
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对于直流螺线管磁系,当场强较高时,往往需要很大的功
电能消耗增加,线圈的冷却也复杂了,因此,在所要求的场
下,设计适宜几何尺寸的线圈以减少功率,降低能量消耗是很
要的。
对于图5的线圈,若在线圈的整个体积 V内,导体的电流密
j及电阻率ρ都认为是常数,则线圈的功率为
σ之所以难确定,归根到底是由于在给定磁势的条件下,难
计算铠装鞍形线圈的气隙场强,本文作者在场论研究的基础
率先采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场
并获得了满意的结果。
在满足工程设计精度要求的条件下,从分选空间中部取一横
面进行研究,并且忽略边缘效应的影响,把所研究的场域简化
二维平面场,又由于场强分布的对称性,可以只取中部横截面
一半进行研究。
图2表示所论平面闭合场域,ABCD为场域边界,AFED内为
磁线圈,BC为中部横截面的中心线,AB、CD及 DA为气隙和
磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知,场域内各点均应满
泊松方程。
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